^ 2.02.1Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics (3rd ed.). Prentice Hall. 1998: pp. 411–412, 451–453. ISBN 0-13-805326-X. 引文格式1维护:冗余文本 (link)
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一月 13, 2023
電磁波方程式, 在電磁學裏, 英語, electromagnetic, wave, equation, 乃是描述電磁波傳播於介質或真空的二階微分方程式, 電磁波的波源是局域化的含時電荷密度和電流密度, 假若波源為零, 則約化為二階齊次微分方程式, 英语, homogeneous, differential, equation, 這方程式的形式, 以電場e, displaystyle, mathbf, 和磁場b, displaystyle, mathbf, 來表達為, displaystyle, left, nabl. 在電磁學裏 電磁波方程式 英語 Electromagnetic wave equation 乃是描述電磁波傳播於介質或真空的二階微分方程式 電磁波的波源是局域化的含時電荷密度和電流密度 假若波源為零 則電磁波方程式約化為二階齊次微分方程式 英语 homogeneous differential equation 這方程式的形式 以電場E displaystyle mathbf E 和磁場B displaystyle mathbf B 來表達為 2 1 c 2 2 t 2 E 0 displaystyle left nabla 2 frac 1 c 2 frac partial 2 partial t 2 right mathbf E 0 2 1 c 2 2 t 2 B 0 displaystyle left nabla 2 frac 1 c 2 frac partial 2 partial t 2 right mathbf B 0 其中 2 displaystyle nabla 2 是拉普拉斯算符 c displaystyle c 是電磁波在真空或介質中傳播的速度 t displaystyle t 是時間 由於光波就是電磁波 c displaystyle c 也是光波傳播的速度 稱為光速 在真空裏 c c 0 299 792 458 displaystyle c c 0 299 792 458 公尺 秒 是電磁波傳播於自由空間的速度 目录 1 歷史 2 理論推導 3 齊次的波動方程式的協變形式 4 彎曲時空中的齊次的波動方程式 5 非齊次的電磁波方程式 6 波動方程式的解 6 1 正弦波 6 2 線性疊加 7 齊次的電磁波方程式的解 7 1 單色正弦平面波的解 7 2 電磁波譜分解 7 3 圓柱對稱性解 7 4 球對稱性解 8 參閱 8 1 理論與實驗 8 2 應用領域 9 參考文獻歷史 编辑参见 麦克斯韦方程组的历史 在詹姆斯 麦克斯韦的1864年論文 電磁場的動力學理論 內 麦克斯韦將位移電流與其它已成立的電磁方程式合併 因而得到了描述電磁波的波動方程式 最令人振奮的是 這方程式所描述的波動的波速等於光波的速度 他這樣說 1 這些殊途一致的結果 似乎意味著光波與電磁波都是同樣物質的屬性 並且 光波是按照著電磁定律傳播於電磁場的電磁擾動 詹姆斯 麦克斯韦理論推導 编辑在真空裏 麦克斯韦方程組的四個微分方程式為 E 0 displaystyle nabla cdot mathbf E 0 1 E B t displaystyle nabla times mathbf E frac partial mathbf B partial t 2 B 0 displaystyle nabla cdot mathbf B 0 3 B m 0 e 0 E t displaystyle nabla times mathbf B mu 0 varepsilon 0 frac partial mathbf E partial t 4 其中 m 0 displaystyle mu 0 是真空磁導率 e 0 displaystyle varepsilon 0 是真空電容率 分別取公式 2 4 的旋度 E t B m 0 e 0 2 E t 2 displaystyle nabla times nabla times mathbf E frac partial partial t nabla times mathbf B mu 0 varepsilon 0 frac partial 2 mathbf E partial t 2 B m 0 e 0 t E m o e o 2 B t 2 displaystyle nabla times nabla times mathbf B mu 0 varepsilon 0 frac partial partial t nabla times mathbf E mu o varepsilon o frac partial 2 mathbf B partial t 2 應用一則向量恆等式 這裏 2 V displaystyle nabla 2 mathbf V 應被理解爲對V的每個分量取拉普拉斯算子 卽拉普拉斯 德拉姆算子 V V 2 V displaystyle nabla times left nabla times mathbf V right nabla left nabla cdot mathbf V right nabla 2 mathbf V 其中 V displaystyle mathbf V 是任意向量函數 將公式 1 3 代入 即可得到亥姆霍茲方程形式的波動方程式 2 1 c 2 2 t 2 E 0 displaystyle left nabla 2 frac 1 c 2 frac partial 2 partial t 2 right mathbf E 0 5 2 1 c 2 2 t 2 B 0 displaystyle left nabla 2 frac 1 c 2 frac partial 2 partial t 2 right mathbf B 0 6 其中 c c 0 1 m 0 e 0 2 99792458 10 8 displaystyle c c 0 1 over sqrt mu 0 varepsilon 0 2 99792458 times 10 8 公尺 秒 是電磁波傳播於自由空間的速度 齊次的波動方程式的協變形式 编辑電磁四維勢A m displaystyle A mu 是由電勢ϕ displaystyle phi 與矢量勢A displaystyle mathbf A 共同形成的 定義為 A m d e f ϕ c A displaystyle A mu stackrel def phi c mathbf A 採用勞侖次規範 A m x m 0 displaystyle frac partial A mu partial x mu 0 前述那些齊次的波動方程式 5 6 可以按照反變形式寫為 A m 0 displaystyle Box A mu 0 其中 n n 2 x n x n 1 c 2 2 t 2 2 displaystyle Box partial nu partial nu frac partial 2 partial x nu partial x nu frac 1 c 2 partial 2 over partial t 2 nabla 2 是達朗貝爾算子 又稱為四維拉普拉斯算子 彎曲時空中的齊次的波動方程式 编辑主条目 彎曲時空中的麥克斯韋方程組 齊次的电磁波方程式在弯曲时空中需要做两处修正 分别是將偏导数替换为协变导数 以及增加了一项有关时空曲率的项 假设洛伦茨规范在弯曲时空中的推广为 A m m d e f A m x m 0 displaystyle A mu mu stackrel def frac partial A mu partial x mu 0 那麼 彎曲時空中的齊次的波動方程式為 A a b b R a b A b 0 displaystyle A alpha beta beta R alpha beta A beta 0 其中 R a b displaystyle R alpha beta 是里奇曲率张量 非齊次的電磁波方程式 编辑主条目 非齊次的電磁波方程 追根究底 局域化的含時電荷密度和電流密度是電磁波的波源 在有波源的情形下 馬克士威方程組可以寫成一個非齊次的電磁波方程式的形式 正是因為波源的存在 使得偏微分方程式變為非齊次 波動方程式的解 编辑主条目 波動方程式 在齊次的電磁波方程式中 電場和磁場的每一個分量都滿足純量波動方程式 1 c 2 2 f t 2 2 f 0 displaystyle frac 1 c 2 partial 2 f over partial t 2 nabla 2 f 0 7 其中 f displaystyle f 是任意良態函數 純量波動方程式的一般解的形式為 f r t g k r w t displaystyle f mathbf r t g mathbf k cdot mathbf r omega t 其中 g k r w t displaystyle g mathbf k cdot mathbf r omega t 是任意良態函數 r displaystyle mathbf r 是位置向量 t displaystyle t 是時間 k displaystyle mathbf k 是波向量 w displaystyle omega 是角頻率 函數g k r w t displaystyle g mathbf k cdot mathbf r omega t 描述一個波動 隨著時間的演化 朝著k displaystyle mathbf k 的方向傳播於空間 將函數g k r w t displaystyle g mathbf k cdot mathbf r omega t 代入純量波動方程式 7 可得到角頻率與波數的色散關係 w 2 c 2 k 2 displaystyle omega 2 c 2 k 2 或者 角頻率一定大於零 但波數可以是負值 w c k displaystyle omega c k 正弦波 编辑 正弦函數和餘弦函數的曲線是不同相位的正弦曲線 假設 函數g displaystyle g 的波形為正弦波 f f 0 cos k r w t ϕ 0 displaystyle f f 0 cos mathbf k cdot mathbf r omega t phi 0 其中 f 0 displaystyle f 0 是實值波幅 ϕ 0 displaystyle phi 0 是初相位 根據歐拉公式 e i 8 cos 8 i sin 8 displaystyle e i theta cos theta i sin theta 函數f displaystyle f 也可以表達為一個複數的實值部分 f Re f 0 e i k r w t ϕ 0 displaystyle f operatorname Re f 0 e i mathbf k cdot mathbf r omega t phi 0 以上方加有波浪號的符號來標記複值變數 設定複值函數f displaystyle tilde f 為 f f 0 e i k r w t ϕ 0 f 0 e i k r w t displaystyle tilde f f 0 e i mathbf k cdot mathbf r omega t phi 0 tilde f 0 e i mathbf k cdot mathbf r omega t 其中 f 0 f 0 e i ϕ 0 displaystyle tilde f 0 f 0 e i phi 0 是複值波幅 那麼 f Re f displaystyle f operatorname Re tilde f 純量波動方程式的正弦波解的形式為f displaystyle tilde f 的實值部分 任意涉及實函數f displaystyle f 的線性方程式 都可以用複函數f displaystyle tilde f 來代替f displaystyle f 最後得到的複值答案 只要取實值部分 就可以得到描述實際物理的答案 但是 當遇到非線性方程式 必須先轉換為實值函數 才能夠確保答案的正確性 由於指數函數比三角函數容易計算 在很多場合 都可以使用這技巧 線性疊加 编辑 任意波動f r t displaystyle f mathbf r t 可以表達為一個無限集合的不同頻率的正弦波的線性疊加 f r t 0 f 0 r w e i w t d w displaystyle f mathbf r t int 0 infty tilde f 0 mathbf r omega e i omega t d omega 所以 只要能得知單獨頻率的波動f 0 r w displaystyle tilde f 0 mathbf r omega 單色波 的表達式 就可以求算整個波動f r t displaystyle f mathbf r t 的表達式 齊次的電磁波方程式的解 编辑單色正弦平面波的解 编辑 電磁波是橫波 電場方向與磁場方向相互垂直 又都垂直於傳播方向 主条目 電磁波方程式的單色正弦平面波解 從前面的分析 可以猜到齊次的電磁波方程式的單色正弦平面波的解為 E r t E 0 e i k r w t displaystyle tilde mathbf E mathbf r t tilde mathbf E 0 e i mathbf k cdot mathbf r omega t B r t B 0 e i k r w t displaystyle tilde mathbf B mathbf r t tilde mathbf B 0 e i mathbf k cdot mathbf r omega t 其中 E 0 displaystyle tilde mathbf E 0 B 0 displaystyle tilde mathbf B 0 分別為複值電場E displaystyle tilde mathbf E 和複值磁場B displaystyle tilde mathbf B 的複常數振幅向量 這兩個方程式顯示出的正弦平面波的傳播方向是k displaystyle mathbf k 的方向 由於方程式 1 和 3 k E r t k E 0 0 displaystyle mathbf k cdot tilde mathbf E mathbf r t mathbf k cdot tilde mathbf E 0 0 k E r t k B 0 0 displaystyle mathbf k cdot tilde mathbf E mathbf r t mathbf k cdot tilde mathbf B 0 0 電場和磁場垂直於波向量 波動傳播的方向 所以 電磁波是橫波 由於法拉第電磁感應定律方程式 2 E e i k r w t E 0 i k E B t i w B displaystyle nabla times tilde mathbf E left nabla e i mathbf k cdot mathbf r omega t right times tilde mathbf E 0 i mathbf k times tilde mathbf E frac partial tilde mathbf B partial t i omega tilde mathbf B 將角頻率與波數的色散關係式w c k displaystyle omega ck 帶入 B k w E 1 c k E displaystyle tilde mathbf B frac mathbf k omega times tilde mathbf E frac 1 c hat mathbf k times tilde mathbf E 所以 電場與磁場相互垂直於對方 磁場的大小等於電場的大小除以光速 電磁波譜分解 编辑 電磁波譜顯示出不同種類的電磁波的頻率值域和波長值域 可見光譜只佔有寬廣的電磁波譜的一小部分 由於馬克士威方程組在真空裡的線性性質 其解答可以分解為一集合的正弦波 將這集合的正弦波的疊加在一起 又可以形成原本的解答 這是傅立葉變換方法解析微分方程式的基礎概念 電磁波方程式的正弦波解的形式為 E r t E 0 cos w t k r ϕ 0 displaystyle mathbf E mathbf r t mathbf E 0 cos omega t mathbf k cdot mathbf r phi 0 B r t B 0 cos w t k r ϕ 0 displaystyle mathbf B mathbf r t mathbf B 0 cos omega t mathbf k cdot mathbf r phi 0 波向量與角頻率的關係為 k k w c 2 p l displaystyle k mathbf k omega over c 2 pi over lambda 其中 l displaystyle lambda 是波長 按照波長長短 從長波開始 電磁波可以分類為電能 無線電波 微波 紅外線 可見光 紫外線 X 射線和伽馬射線等等 普通實驗使用的光譜儀就足以分析從2 奈米到2500 奈米波長的電磁波 使用這種儀器 可以得知物體 氣體或甚至恆星的詳細物理性質 這是天文物理學的必備儀器 例如 氫原子會發射波長為21 12公分的無線電波 圓柱對稱性解 编辑 原柱對稱形共軸傳輸線 如圖右 思考一條由半徑為a displaystyle a 的無窮長的直導線 和半徑為b displaystyle b 的無窮長的圓柱導電管 所組成的共軸傳輸線 假設這傳輸線與z 軸平行 由於共軸傳輸線的內部有一條直導線 不是空心的 它可以傳輸E z 0 displaystyle E z 0 和B z 0 displaystyle B z 0 的電磁橫波 採用圓柱坐標 s ϕ z displaystyle s phi z 在傳輸線的內部空間 電場和磁場分別為 2 E r t E 0 s cos k z w t s displaystyle mathbf E mathbf r t frac mathbf E 0 s cos kz omega t hat s B r t E 0 c s cos k z w t ϕ displaystyle mathbf B mathbf r t frac mathbf E 0 cs cos kz omega t hat phi 這一組方程式顯示出電磁波方程式的圓柱對稱性解的一種形式 球對稱性解 编辑 思考一個位於原點的振盪中的磁偶極矩m m 0 cos w t displaystyle m m 0 cos omega t 這磁偶極矩會發射出電磁波 從原點往無窮遠輻射出去 採用球坐標 r 8 ϕ displaystyle r theta phi 則在離原點很遠的位置r displaystyle mathbf r 電場和磁場分別為 2 E r t E 0 sin 8 r cos k r w t 1 k r sin k r w t ϕ displaystyle mathbf E mathbf r t frac mathbf E 0 sin theta r left cos kr omega t frac 1 kr sin kr omega t right hat phi B r t E 0 sin 8 c r cos k r w t 1 k r sin k r w t 8 displaystyle mathbf B mathbf r t frac mathbf E 0 sin theta cr left cos kr omega t frac 1 kr sin kr omega t right hat theta 這是一組滿足電磁波方程式的球面波方程式 參閱 编辑理論與實驗 编辑 電磁模型 英语 electromagnetic modeling 電磁輻射 電磁場的數學表述 偏導 光學 推遲勢 傑斐緬柯方程式 相對論 量子電動力學 雙縫實驗中光子的動力學 應用領域 编辑 彩虹 宇宙微波背景輻射 雷射 核融合 X 射線 雷達 天線 光子學 微波爐 全像攝影 顯微鏡 望遠鏡參考文獻 编辑 馬克士威 詹姆斯 A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field PDF pp 499 1864 2009 12 15 原始内容存档 PDF 于2011 07 28 引文格式1维护 冗余文本 link 2 0 2 1 Griffiths David J Introduction to Electrodynamics 3rd ed Prentice Hall 1998 pp 411 412 451 453 ISBN 0 13 805326 X 引文格式1维护 冗余文本 link Tipler Paul Physics for Scientists and Engineers Electricity Magnetism Light and Elementary Modern Physics 5th ed W H Freeman 2004 ISBN 0 7167 0810 8 Jackson John D Classical 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