共變和反變

提示：此条目的主题不是协变与逆变。

在數學裏，反變（contravariant，也稱逆變）和共變（covariant，也稱協變）描述一個向量（或更廣義來說，張量）的坐標，在向量空間的基底／坐標系轉換之下，會如何改變。

反變和共變在張量場的演算中不可或缺，是了解狹義相對論、廣義相對論必需的數學基礎。

轉換方式

向量：反變轉換

• 標記法說明：向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  是向量空間 ${\displaystyle V\,\!}$  的元素。向量基底 ${\displaystyle \mathbf {e} _{1},\mathbf {e} _{2},...,\mathbf {e} _{n}\,\!}$  構成了向量空間的一個基底，其座標系統為${\displaystyle x^{1},x^{2},...,x^{n}\,\!}$ 。對應這個基底，向量${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$ 的分量為${\displaystyle v^{1},v^{2},...,v^{n}\,\!}$ ，即${\displaystyle \textstyle \mathbf {v} =\sum _{i}v^{i}\mathbf {e} _{i}}$ 。

（註：${\displaystyle v^{2}\,\!}$  這符號中的上標${\displaystyle 2}$ 不代表平方，而是代表第二個坐標，在較基礎的數學上，常寫作 ${\displaystyle v_{2}\,\!}$  ，但是，在张量分析领域，指标写作上标或下标牵涉到对张量性质的提示，以及愛因斯坦求和約定。）

向量空間${\displaystyle V}$ 有另一個基底${\displaystyle {\bar {\mathbf {e} }}_{1},...,{\bar {\mathbf {e} }}_{n}\,\!}$ ，其座標系統為${\displaystyle {\bar {x}}^{1},...,{\bar {x}}^{n}\,\!}$ 。對應這個基底，${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  有分量 ${\displaystyle {\bar {v}}^{1},{\bar {v}}^{2},...,{\bar {v}}^{n}\,\!}$ ，即${\displaystyle \textstyle \mathbf {v} =\sum _{i}{\bar {v}}^{i}{\bar {\mathbf {e} }}_{i}}$ 。

對於1...n之間任意整數 ${\displaystyle \mu \,\!}$  ，我們知道 ${\displaystyle {\bar {v}}^{\mu }\,\!}$  和 ${\displaystyle v^{1},v^{2},...,v^{n}\,\!}$  的關係：

${\displaystyle {\bar {v}}^{\mu }={\frac {\partial {\bar {x}}^{\mu }}{\partial x^{1}}}v^{1}+{\frac {\partial {\bar {x}}^{\mu }}{\partial x^{2}}}v^{2}+...+{\frac {\partial {\bar {x}}^{\mu }}{\partial x^{n}}}v^{n}\,\!}$ 。

使用愛因斯坦求和約定可寫成：

${\displaystyle {\bar {v}}^{\mu }={\frac {\partial {\bar {x}}^{\mu }}{\partial x^{i}}}v^{i}\,\!}$  。

餘向量：共變轉換

假設對偶空間${\displaystyle V^{*}}$ 有兩個基底 ${\displaystyle {\mathbf {dx} ^{1},\mathbf {dx} ^{2},...,\mathbf {dx} ^{n}}\,\!}$ 跟${\displaystyle \mathbf {d{\bar {x}}} ^{1},\mathbf {d{\bar {x}}} ^{2},...,\mathbf {d{\bar {x}}} ^{n}\,\!}$  。^[1]:289-297

假設${\displaystyle \textstyle {\boldsymbol {\omega }}\in V^{*},{\boldsymbol {\omega }}=\sum _{i}\mathbf {\eta } _{i}\mathbf {dx} ^{i}=\sum _{j}{\bar {\mathbf {\eta } }}_{j}d{\bar {\mathbf {x} }}^{j}}$ 。 則對於${\displaystyle 1}$ ...${\displaystyle n}$ 之間其中一個特定的整數 ${\displaystyle \mu \,\!}$  ，我們知道 ${\displaystyle {\bar {\mathbf {\eta } }}_{\mu }\,\!}$  和 ${\displaystyle \mathbf {\eta } _{1},\mathbf {\eta } _{2},...,\mathbf {\eta } _{n}\,\!}$  的關係：

${\displaystyle {\bar {\mathbf {\eta } }}_{\mu }={\frac {\partial x^{1}}{\partial {\bar {x}}^{\mu }}}\mathbf {\eta } _{1}+{\frac {\partial x^{2}}{\partial {\bar {x}}^{\mu }}}\mathbf {\eta } _{2}+...+{\frac {\partial x^{n}}{\partial {\bar {x}}^{\mu }}}\mathbf {\eta } _{n}\,\!}$  。

或使用愛因斯坦求和約定寫成：

${\displaystyle {\bar {\mathbf {\eta } }}_{\mu }={\frac {\partial x^{i}}{\partial {\bar {x}}^{\mu }}}\mathbf {\eta } _{i}\,\!}$  。

向量的共變分量和反變分量

在歐幾里得空間 ${\displaystyle V\,\!}$  裏，共變向量和反變向量之間的區分很小。這是因為能夠使用內積運算從向量求得餘向量；對於所有餘向量 ${\displaystyle \mathbf {w} \,\!}$  ，通過下述方程式，向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  和線性泛函 ${\displaystyle \alpha (\mathbf {w} )\,\!}$  ，唯一地確定了餘向量 ${\displaystyle \mathbf {w} \,\!}$  ：

${\displaystyle \alpha (\mathbf {w} )=\mathbf {v} \cdot \mathbf {w} \,\!}$  。

逆過來，通過上述方程式，線性泛函 ${\displaystyle \alpha (\mathbf {w} )\,\!}$  和每一個餘向量，唯一地確定了向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  。由於這向量與餘向量的相互辨認，我們可以提到向量的共變分量和反變分量；也就是說，它們只是同樣向量對於基底和其對偶基底的不同表現。

給予 ${\displaystyle V\,\!}$  的一個基底 ${\displaystyle {\mathfrak {f}}=(X_{1},X_{2},\dots ,X_{n})\,\!}$  ，則必存在一個唯一的對偶基底 ${\displaystyle {\mathfrak {f}}^{\sharp }=(Y^{1},Y^{2},\dots ,Y^{n})\,\!}$  ，滿足

${\displaystyle Y^{i}\cdot X_{j}=\delta _{j}^{i}\,\!}$  ；

其中，${\displaystyle \delta _{j}^{i}\,\!}$  是克羅內克函數。

以這兩種基底，任意向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  可以寫為兩種形式

${\displaystyle {\begin{aligned}v&=\sum _{i}v^{i}[{\mathfrak {f}}]X_{i}={\mathfrak {f}}\,\mathbf {v} [{\mathfrak {f}}]\\&=\sum _{i}v_{i}[{\mathfrak {f}}]Y^{i}={\mathfrak {f}}^{\sharp }\,\mathbf {v} [{\mathfrak {f}}^{\sharp }]\end{aligned}}\,\!}$  ；

其中，${\displaystyle v^{i}[{\mathfrak {f}}]\,\!}$  是向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  對於基底 ${\displaystyle {\mathfrak {f}}\,\!}$  的反變分量，${\displaystyle v_{i}[{\mathfrak {f}}]\,\!}$  是向量 ${\displaystyle \mathbf {v} \,\!}$  對於基底 ${\displaystyle {\mathfrak {f}}\,\!}$  的共變分量，

歐幾里得空間

 

將向量 ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  投影於坐標軸 ${\displaystyle \mathbf {e} ^{i}\,\!}$  ，可以求得其反變分量 ${\displaystyle a^{i}\,\!}$  ；將向量 ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  投影於坐標曲面的法線 ${\displaystyle \mathbf {e} _{i}\,\!}$  ，可以求得其共變分量 ${\displaystyle a_{i}\,\!}$  。

在歐幾里得空間Ｒ³裏，使用內積運算，能夠從向量求得餘向量。給予一組可能不是標準正交基的基底，其基底向量為 ${\displaystyle \mathbf {e} _{1}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} _{2}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} _{3}\,\!}$  ，就可以計算其對偶基底的基底向量：

${\displaystyle \mathbf {e} ^{1}={\frac {\mathbf {e} _{2}\times \mathbf {e} _{3}}{\tau }};\qquad \mathbf {e} ^{2}={\frac {\mathbf {e} _{3}\times \mathbf {e} _{1}}{\tau }};\qquad \mathbf {e} ^{3}={\frac {\mathbf {e} _{1}\times \mathbf {e} _{2}}{\tau }}\,\!}$  ；

其中，${\displaystyle \tau =\mathbf {e} _{1}\cdot (\mathbf {e} _{2}\times \mathbf {e} _{3})\,\!}$  是三個基底向量 ${\displaystyle \mathbf {e} _{1}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} _{2}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} _{3}\,\!}$  所形成的平行六面體的體積。

反過來計算，

${\displaystyle \mathbf {e} _{1}={\frac {\mathbf {e} ^{2}\times \mathbf {e} ^{3}}{\tau '}};\qquad \mathbf {e} _{2}={\frac {\mathbf {e} ^{3}\times \mathbf {e} ^{1}}{\tau '}};\qquad \mathbf {e} _{3}={\frac {\mathbf {e} ^{1}\times \mathbf {e} ^{2}}{\tau '}}\,\!}$  ；

其中，${\displaystyle \tau '=\mathbf {e} ^{1}\cdot (\mathbf {e} ^{2}\times \mathbf {e} ^{3})=1/\tau \,\!}$  是三個基底向量 ${\displaystyle \mathbf {e} ^{1}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} ^{2}\,\!}$  、${\displaystyle \mathbf {e} ^{3}\,\!}$  所形成的平行六面體的體積 。

雖然 ${\displaystyle \mathbf {e} _{i}\,\!}$  與 ${\displaystyle \mathbf {e} ^{j}\,\!}$  並不相互標準正交，它們相互對偶：

${\displaystyle \mathbf {e} _{i}\cdot \mathbf {e} ^{j}=\delta _{i}^{j}\,\!}$  。

這樣，任意向量 ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  的反變坐標為

${\displaystyle a^{1}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} ^{1};\qquad a^{2}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} ^{2};\qquad a^{3}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} ^{3}\,\!}$  。

類似地，共變坐標為

${\displaystyle a_{1}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} _{1};\qquad a_{2}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} _{2};\qquad a_{3}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} _{3}\,\!}$  。

這樣， ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  可以表達為

${\displaystyle \mathbf {a} =a_{i}\mathbf {e} ^{i}=a_{1}\mathbf {e} ^{1}+a_{2}\mathbf {e} ^{2}+a_{3}\mathbf {e} ^{3}\,\!}$  ，

或者，

${\displaystyle \mathbf {a} =a^{i}\mathbf {e} _{i}=a^{1}\mathbf {e} _{1}+a^{2}\mathbf {e} _{2}+a^{3}\mathbf {e} _{3}\,\!}$  。

綜合上述關係式，

${\displaystyle \mathbf {a} =(\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} _{i})\mathbf {e} ^{i}=(\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} ^{i})\mathbf {e} _{i}\,\!}$  。

向量 ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  的共變坐標為

${\displaystyle a_{i}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} _{i}=(a^{j}\mathbf {e} _{j})\cdot \mathbf {e} _{i}=(\mathbf {e} _{j}\cdot \mathbf {e} _{i})a^{j}=g_{ji}a^{j}\,\!}$  ；

其中，${\displaystyle g_{ji}=\mathbf {e} _{j}\cdot \mathbf {e} _{i}\,\!}$  是度規張量。

向量 ${\displaystyle \mathbf {a} \,\!}$  的反變坐標為

${\displaystyle a^{i}=\mathbf {a} \cdot \mathbf {e} ^{i}=(a_{j}\mathbf {e} ^{j})\cdot \mathbf {e} ^{i}=(\mathbf {e} ^{j}\cdot \mathbf {e} ^{i})a_{j}=g^{ji}a_{j}\,\!}$  ;

其中，${\displaystyle g^{ji}=\mathbf {e} ^{j}\cdot \mathbf {e} ^{i}\,\!}$  是共軛度規張量。

共變坐標的標號是下標，反變坐標的標號是上標。假若共變基底向量組成的基底是標準正交基，或反變基底向量組成的基底是標準正交基，則共變基底與反變基底相互等價。那麼，就沒有必要分辨共變坐標和反變坐標，所有的標號都可以用下標來標記。

在相對論上的應用

根據相對性原理，一條物理定律在不同的系統，都應該有相同的「形式」。

狹義相對論討論的是閔可夫斯基空間，它是一種平直空間。

参考来源

1. Goldstein, Herbert, Classical Mechanics 3rd, United States of America: Addison Wesley, 1980, ISBN 0201657023 （英语）