最小相位

最小相位（minimum-phase）是控制理论及信號處理中有特殊性質的系統，對於线性时不变系统，若本身為因果系统且穩定，且其逆系統也是穩定的因果系统，此系統即為最小相位系統^[1][2]。

相反的，非最小相位（non-minimum phase）系統可以用最小相位系統串接全通濾波器，使部份的零點移到右半面。若有零點在右半面，表示其逆系統不穩定。全通濾波器加入了「額外的相位」（有些可能是传送迟延），這也是為何所得系統稱為非最小相位的原因。

例如一個離散系統，其有理傳遞函數若其所有的極點都在單位圓內，此系統為符合因果性的穩定系統。不過此系統的零點可以在單位圓內或是圓外的任意位置。若離散系統的零點也都在單位圓內，則這個系統也是最小相位的系統。以下會說明為何這様的系統會稱為最小相位系統。

逆系統

一系統${\displaystyle \mathbb {H} }$ 可逆的條件是可以由其輸出找到唯一對應的輸入，也就是可以找到系統${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ 使得若將${\displaystyle \mathbb {H} }$ 及${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ 二個系統連接，可以得到單位系統${\displaystyle \mathbb {I} }$ （可以參反矩陣）。

${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}\,\mathbb {H} =\mathbb {I} }$ 

假設${\displaystyle {\tilde {x}}}$ 為系統${\displaystyle \mathbb {H} }$ 的輸入，其輸出為${\displaystyle {\tilde {y}}}$ 

${\displaystyle \mathbb {H} \,{\tilde {x}}={\tilde {y}}}$ 

將${\displaystyle {\tilde {y}}}$ 作為逆系統的輸入，可得：

${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}\,{\tilde {y}}=\mathbb {H} _{inv}\,\mathbb {H} \,{\tilde {x}}=\mathbb {I} \,{\tilde {x}}={\tilde {x}}}$ 

因此可以用逆系統${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ ，找到輸出${\displaystyle {\tilde {y}}}$ 對應的唯一輸入${\displaystyle {\tilde {x}}}$ 。

離散時間的例子

假設系統${\displaystyle \mathbb {H} }$ 是離散時間的線性非時變系統（LTI），可以用冲激响应${\displaystyle h(n)}$ （n為整數）表示。而且，假設系統${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ 的 冲激响应為${\displaystyle h_{inv}(n)}$ 。二個線性非時變系統的級聯為卷積。上述的關係可以以下式表示：

${\displaystyle (h*h_{inv})(n)=\sum _{k=-\infty }^{\infty }h(k)\,h_{inv}(n-k)=\delta (n)}$ 

其中${\displaystyle \delta (n)}$ 為克罗内克函数或是離散時間下的單位矩陣。注意其逆系統${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ 不一定要是唯一的。

最小相位系統

若系統再加上因果性且穩定性的條件時，其逆系統就是唯一的，而且系統${\displaystyle \mathbb {H} }$ 和逆系統${\displaystyle \mathbb {H} _{inv}}$ 都是最小相位系統。離散系統下因果性及穩定性的條件如下（針對非時變系統，其中的h為系統的沖激響應）：

因果性

${\displaystyle h(n)=0\,\,\forall \,n<0}$ 

及

${\displaystyle h_{inv}(n)=0\,\,\forall \,n<0}$ 

穩定性

${\displaystyle \sum _{n=-\infty }^{\infty }{\left|h(n)\right|}=\|h\|_{1}<\infty }$ 

及

${\displaystyle \sum _{n=-\infty }^{\infty }{\left|h_{inv}(n)\right|}=\|h_{inv}\|_{1}<\infty }$ 

在有界輸入有界輸出穩定性條目會看到對應連續系統的條件。

頻域分析

離散時間系統的頻域分析

將最小相位應用在離散時間系統中可以看出一些其中的特性，其時域方程式如下。

${\displaystyle (h*h_{inv})(n)=\,\!\delta (n)}$ 

進行Z轉換後可以得到以下的關係。

${\displaystyle H(z)\,H_{inv}(z)=1}$ 

由於上述關係，可得

${\displaystyle H_{inv}(z)={\frac {1}{H(z)}}}$ 

為了簡單起見，只考慮有理传递函数 H (z)。因果性及穩定性表示所有的H (z)极点都需要嚴格的在单位圆內（參照有界輸入有界輸出穩定性）。假設

${\displaystyle H(z)={\frac {A(z)}{D(z)}}}$ 

其中A (z)及D (z)是z的多項式。因果性及穩定性會使得D (z)的零点（根）需要嚴格的在单位圆內（不能在邊界上）。而

${\displaystyle H_{inv}(z)={\frac {D(z)}{A(z)}}}$ 

因此${\displaystyle H_{inv}(z)}$ 的因果性及穩定性也會使得為A (z)的零点需要嚴格的在单位圆內，上述二個條件下，最小相位系統的零點及極點都需要在嚴格的在单位圆內。

連續時間系統的頻域分析

連續時間系統的分析和離散系統類似，不過會使用拉普拉斯变换，其時域的方程式如下。

${\displaystyle (h*h_{inv})(t)=\,\!\delta (t)}$ 

其中${\displaystyle \delta (t)}$ 為狄拉克δ函数。狄拉克δ函数是連續時間下的恒等算子，因為其和任意信號x (t)都會有篩選性質。

${\displaystyle \delta (t)*x(t)=\int _{-\infty }^{\infty }\delta (t-\tau )x(\tau )d\tau =x(t)}$ 

進行拉普拉斯变换可得到以下S平面的關係。

${\displaystyle H(s)\,H_{inv}(s)=1}$ 

也可以得到下式

${\displaystyle H_{inv}(s)={\frac {1}{H(s)}}}$ 

為簡化起見，此處也只考慮有理传递函数H(s)。因果性及穩定性表示H (s)的所有极点都要嚴格的在左半S平面（參考有界輸入有界輸出穩定性）。假設

${\displaystyle H(s)={\frac {A(s)}{D(s)}}}$ 

其中A (s)及D (s)是s的多項式。${\displaystyle H(s)}$ 的因果性及穩定性表示D (s)的所有零點都在左半S平面內，而

${\displaystyle H_{inv}(s)={\frac {D(s)}{A(s)}}}$ 

${\displaystyle H(s)}$ 的因果性及穩定性表示A (s)的所有零點都在左半S平面內，因此最小相位系統的最有極點及零點都需要嚴格的在左半S平面內。

增益響應及相位響應的關係

不論是連續時間或是離散時間的最小相位系統，都有一個常會用到的性質：增益頻率響應的自然對數（增益的對數單位為奈培，和分貝成正比），和頻率響應的相角（單位為弧度）有關，兩者的關係是希爾伯特轉換。在連續時間系統下，令

${\displaystyle H(j\omega )\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ H(s){\Big |}_{s=j\omega }\ }$ 

是系統H(s)的複數頻率響應。在最小相位系統下，系統H(s)的相位響應和增益響應的關係為

${\displaystyle \arg \left[H(j\omega )\right]=-{\mathcal {H}}\lbrace \log \left(|H(j\omega )|\right)\rbrace \ }$ 

以及

${\displaystyle \log \left(|H(j\omega )|\right)=\log \left(|H(j\infty )|\right)+{\mathcal {H}}\lbrace \arg \left[H(j\omega )\right]\rbrace \ }$ .

若用較精簡的方式表示，令

${\displaystyle H(j\omega )=|H(j\omega )|e^{j\arg \left[H(j\omega )\right]}\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ e^{\alpha (\omega )}e^{j\phi (\omega )}=e^{\alpha (\omega )+j\phi (\omega )}\ }$ 

其中${\displaystyle \alpha (\omega )}$ 和${\displaystyle \phi (\omega )}$ 都是實數下的實函數，則

${\displaystyle \phi (\omega )=-{\mathcal {H}}\lbrace \alpha (\omega )\rbrace \ }$ 

及

${\displaystyle \alpha (\omega )=\alpha (\infty )+{\mathcal {H}}\lbrace \phi (\omega )\rbrace \ }$ .

希爾伯特轉換算子定義為

${\displaystyle {\mathcal {H}}\lbrace x(t)\rbrace \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {\widehat {x}}(t)={\frac {1}{\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }{\frac {x(\tau )}{t-\tau }}\,d\tau \ }$  .

在離散時間系統中也有等效的對應關係。

時域下的最小相位

針對所有有相同增益响应的因果穩定系統，最小相位系統的能量最集中在冲激响应的開始處，也就是說最小相位系統最小化了以下的函數（可以視為是冲激响应能量的延遲）。

${\displaystyle \sum _{n=m}^{\infty }\left|h(n)\right|^{2}\,\,\,\,\,\,\,\forall \,m\in \mathbb {Z} ^{+}}$ 

最小相位及最小群延遲

在所有增益响应相同的因果穩定系統中，最小相位系統的群延遲最小。以下證明可以說明為何該系統有最小的群延遲。

假設考慮传递函数${\displaystyle H(z)}$ 中的一個零点 ${\displaystyle a}$ ，先讓零点${\displaystyle a}$ 在单位圆內（${\displaystyle \left|a\right|<1}$ ），看對群延遲的影響。

${\displaystyle a=\left|a\right|e^{i\theta _{a}}\,{\mbox{ where }}\,\theta _{a}={\mbox{Arg}}(a)}$ 

因為零点 ${\displaystyle a}$  在传递函数中貢獻了${\displaystyle 1-az^{-1}}$ 的因子，因此其對相位的貢獻如下：

${\displaystyle \phi _{a}\left(\omega \right)={\mbox{Arg}}\left(1-ae^{-i\omega }\right)}$ 

${\displaystyle ={\mbox{Arg}}\left(1-\left|a\right|e^{i\theta _{a}}e^{-i\omega }\right)}$ 

${\displaystyle ={\mbox{Arg}}\left(1-\left|a\right|e^{-i(\omega -\theta _{a})}\right)}$ 

${\displaystyle ={\mbox{Arg}}\left(\left\{1-\left|a\right|cos(\omega -\theta _{a})\right\}+i\left\{\left|a\right|sin(\omega -\theta _{a})\right\}\right)}$ 

${\displaystyle ={\mbox{Arg}}\left(\left\{\left|a\right|^{-1}-\cos(\omega -\theta _{a})\right\}+i\left\{\sin(\omega -\theta _{a})\right\}\right)}$ 

${\displaystyle \phi _{a}(\omega )}$ 所貢獻的相延遲如下。

${\displaystyle -{\frac {d\phi _{a}(\omega )}{d\omega }}={\frac {\sin ^{2}(\omega -\theta _{a})+\cos ^{2}(\omega -\theta _{a})-\left|a\right|^{-1}\cos(\omega -\theta _{a})}{\sin ^{2}(\omega -\theta _{a})+\cos ^{2}(\omega -\theta _{a})+\left|a\right|^{-2}-2\left|a\right|^{-1}\cos(\omega -\theta _{a})}}}$ 

${\displaystyle -{\frac {d\phi _{a}(\omega )}{d\omega }}={\frac {\left|a\right|-\cos(\omega -\theta _{a})}{\left|a\right|+\left|a\right|^{-1}-2\cos(\omega -\theta _{a})}}}$ 

若將零点${\displaystyle a}$ 移到单位圆外的對應點，也就是${\displaystyle (a^{-1})^{*}}$ ，上式的分母和${\displaystyle \theta _{a}}$ 都不會變化，而分子的${\displaystyle \left|a\right|}$ 大小增加，因此讓${\displaystyle a}$ 在单位圆內可以讓群延遲中${\displaystyle 1-az^{-1}}$ 的貢獻最小化。可以將上述結果延伸到超過一個零点的情形，因為${\displaystyle 1-a_{i}z^{-1}}$ 的相位是各項次相位相加的結果，因此，對於有${\displaystyle N}$ 個零點的传递函数，

${\displaystyle {\mbox{Arg}}\left(\prod _{i=1}^{N}\left(1-a_{i}z^{-1}\right)\right)=\sum _{i=1}^{N}{\mbox{Arg}}\left(1-a_{i}z^{-1}\right)}$ 

一個所有零点都在单位圆內的最小相位系統可以讓群延遲降到最小，因為每個零点對群延遲的貢獻都降到最小。

 

上述計算的圖示。上下二部份是相同增益响应的濾波器（左圖為奈奎斯特图，右圖為相位響應），但上方零點${\displaystyle a=0.8<1}$ 的系統，其相位響應的大小最小

非最小相位系統

若系統本身是因果穩定系統，其逆系統具有因果性，但不穩定，原系統即為非最小相位系統（non-minimum-phase）。非最小相位系統和最小相位系統有相同的增益響應，但非最小相位系統的相位貢獻會比最小相位系統要大。

最大相位系統

最大相位系統（maximum-phase）是和最小相位系統有相反特性的系統，最大相位系統也是非最小相位系統（系統本身是因果穩定系統，其逆系統具有因果性，但不穩定），而且

• 離散時間系統下的零點都在單位圓外。
• 連續時間系統下的零點都在複數平面的右半邊。

也就是其逆系統所有的極點都不穩定。

此系統稱為最大相位系統的原因是在所有有相同增益響應的系統中，最大相位系統有最大的群延遲。在等增益響應的系統的系統中，最大相位系統有最大的能量延遲。

例如以下是二個連續時間LTI系統的傳遞函數

${\displaystyle {\frac {s+10}{s+5}}\qquad {\text{and}}\qquad {\frac {s-10}{s+5}}}$ 

這二個系統的增益響應相同，但第二個系統相位移的貢獻較大，因此第二個系統是最大相位系統，而第一個系統為最小相位系統。

混合相位系統

離散時間下的混合相位系統（mixed-phase）有些零點在單位圓內，有些零在單位圓外，其群延遲不是最小值，也不是最大值。連續時間下的混合相位系統則是有些零點在右半平面內，有些零點在右半平面。

例如連續時間系統

${\displaystyle {\frac {(s+1)(s-5)(s+10)}{(s+2)(s+4)(s+6)}}}$ 

是因果穩定系統，但有零點在左半平面，也有零點在右半平面，因此是混合相位系統。

線性相位

線性相位（英语：linear phase）（linear-phase）系統的群延遲是定值。非平凡的線性相位系統或是接近線性相位系統都是混合相位系統。

相關條目

• 全通濾波器：一種特殊的非最小相位系統
• 克拉莫-克若尼關係式：物理上的最小相位系統

參考資料

1. Hassibi, Babak; Kailath, Thomas; Sayed, Ali H. Linear estimation. Englewood Cliffs, N.J: Prentice Hall. 2000: 193. ISBN 0-13-022464-2. 
2. J. O. Smith III, Introduction to Digital Filters with Audio Applications （页面存档备份，存于互联网档案馆） (September 2007 Edition).

延伸閱讀

• Dimitris G. Manolakis, Vinay K. Ingle, Stephen M. Kogon : Statistical and Adaptive Signal Processing, pp. 54–56, McGraw-Hill, ISBN 0-07-040051-2
• Boaz Porat : A Course in Digital Signal Processing, pp. 261–263, John Wiley and Sons, ISBN 0-471-14961-6