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十二月 12, 2023
薛丁格繪景, schrödinger, picture, 是量子力學的一種表述, 為紀念物理學者埃爾溫, 薛丁格而命名, 在裏, 量子系統的態向量隨著時間流易而演化, 而像位置, 自旋一類的對應於可觀察量的算符則與時間無關, 埃爾溫, 薛丁格與海森堡繪景, 狄拉克繪景不同, 在海森堡繪景裏, 對應於可觀察量的算符會隨著時間流易而演化, 而描述量子系統的態向量則與時間無關, 在狄拉克繪景裏, 態向量與算符都會隨著時間流易而演化, 這三種繪景殊途同歸, 所獲得的結果完全一致, 這是必然的, 因為它們都是在表達同樣的物理. 薛丁格繪景 Schrodinger picture 是量子力學的一種表述 為紀念物理學者埃爾溫 薛丁格而命名 在薛丁格繪景裏 量子系統的態向量隨著時間流易而演化 而像位置 自旋一類的對應於可觀察量的算符則與時間無關 埃爾溫 薛丁格薛丁格繪景與海森堡繪景 狄拉克繪景不同 在海森堡繪景裏 對應於可觀察量的算符會隨著時間流易而演化 而描述量子系統的態向量則與時間無關 在狄拉克繪景裏 態向量與算符都會隨著時間流易而演化 這三種繪景殊途同歸 所獲得的結果完全一致 這是必然的 因為它們都是在表達同樣的物理現象 1 80 84 2 3 在薛丁格繪景裏 負責時間演化的算符是一種么正算符 稱為時間演化算符 假設時間從t 0 displaystyle t 0 流易到t displaystyle t 而經過這段時間間隔 態向量 ps t 0 displaystyle psi t 0 rangle 演化為態向量 ps t displaystyle psi t rangle 這時間演化過程以方程式表示為 ps t U t t 0 ps t 0 displaystyle psi t rangle U t t 0 psi t 0 rangle 其中 U t t 0 displaystyle U t t 0 是時間演化算符 假設系統的哈密頓量H displaystyle H 不含時 則時間演化算符為 U t t 0 e i H t t 0 ℏ displaystyle U t t 0 e iH t t 0 hbar 其中 ℏ displaystyle hbar 是約化普朗克常數 指數函數e i H t t 0 ℏ displaystyle e iH t t 0 hbar 必須通過其泰勒級數計算 在初級量子力學教科書裏 時常會使用薛丁格繪景 4 第2章第25頁 目录 1 時間演化算符 1 1 定義 1 2 性質 1 2 1 幺正性 1 2 2 單位性 1 2 3 閉包性 1 3 時間演化算符的微分方程式 2 各種繪景比較摘要 3 參閱 4 參考文獻時間演化算符 编辑定義 编辑 時間演化算符U t t 0 displaystyle U t t 0 nbsp 定義為 ps t d e f U t t 0 ps t 0 displaystyle psi t rangle stackrel def U t t 0 psi t 0 rangle nbsp 其中 右矢 ps t displaystyle psi t rangle nbsp 表示時間為t displaystyle t nbsp 的態向量 U t t 0 displaystyle U t t 0 nbsp 是時間演化算符 從時間t displaystyle t nbsp 演化到時間t 0 displaystyle t 0 nbsp 這方程式可以做這樣解釋 將時間演化算符U t t 0 displaystyle U t t 0 nbsp 作用於時間是t 0 displaystyle t 0 nbsp 的態向量 ps t 0 displaystyle psi t 0 rangle nbsp 則會得到時間是t displaystyle t nbsp 的態向量 ps t displaystyle psi t rangle nbsp 類似地 也可以用左矢 ps displaystyle langle psi nbsp 來定義 ps t ps t 0 U t t 0 displaystyle langle psi t langle psi t 0 U dagger t t 0 nbsp 其中 算符U displaystyle U dagger nbsp 是算符U displaystyle U nbsp 的厄米共軛 性質 编辑 幺正性 编辑 由於態向量必須滿足歸一條件 態向量的範數不能隨時間而變 1 66 69 ps t ps t ps t 0 ps t 0 displaystyle langle psi t psi t rangle langle psi t 0 psi t 0 rangle nbsp 可是 ps t ps t ps t 0 U t t 0 U t t 0 ps t 0 displaystyle langle psi t psi t rangle langle psi t 0 U dagger t t 0 U t t 0 psi t 0 rangle nbsp 所以 U t t 0 U t t 0 I displaystyle U dagger t t 0 U t t 0 I nbsp 其中 I displaystyle I nbsp 是單位算符 單位性 编辑 時間演化算符U t 0 t 0 displaystyle U t 0 t 0 nbsp 必須是單位算符U t 0 t 0 I displaystyle U t 0 t 0 I nbsp 因為 1 66 69 ps t 0 U t 0 t 0 ps t 0 displaystyle psi t 0 rangle U t 0 t 0 psi t 0 rangle nbsp 閉包性 编辑 從初始時間t 0 displaystyle t 0 nbsp 到最後時間t displaystyle t nbsp 的時間演化算符 可以視為從中途時間t 1 displaystyle t 1 nbsp 到最後時間t displaystyle t nbsp 的時間演化算符 乘以從初始時間t 0 displaystyle t 0 nbsp 到中途時間t 1 displaystyle t 1 nbsp 的時間演化算符 1 66 69 U t t 0 U t t 1 U t 1 t 0 displaystyle U t t 0 U t t 1 U t 1 t 0 nbsp 根據時間演化算符的定義 ps t 1 U t 1 t 0 ps t 0 displaystyle psi t 1 rangle U t 1 t 0 psi t 0 rangle nbsp ps t U t t 1 ps t 1 displaystyle psi t rangle U t t 1 psi t 1 rangle nbsp 所以 ps t U t t 1 U t 1 t 0 ps t 0 displaystyle psi t rangle U t t 1 U t 1 t 0 psi t 0 rangle nbsp 可是 再根據定義 ps t U t t 0 ps t 0 displaystyle psi t rangle U t t 0 psi t 0 rangle nbsp 所以 時間演化算符必須滿足閉包性 U t t 0 U t t 1 U t 1 t 0 displaystyle U t t 0 U t t 1 U t 1 t 0 nbsp 時間演化算符的微分方程式 编辑 為了方便起見 設定t 0 0 displaystyle t 0 0 nbsp 初始時間t 0 displaystyle t 0 nbsp 永遠是0 displaystyle 0 nbsp 則可忽略時間演化算符的t 0 displaystyle t 0 nbsp 參數 改寫為U t displaystyle U t nbsp 含時薛丁格方程式為 1 68 73 i ℏ t ps t H ps t displaystyle i hbar partial over partial t psi t rangle H psi t rangle nbsp 其中 H displaystyle H nbsp 是哈密頓量 從時間演化算符的定義式 可以得到 i ℏ t U t ps 0 H U t ps 0 displaystyle i hbar partial over partial t U t psi 0 rangle HU t psi 0 rangle nbsp 由於 ps 0 displaystyle psi 0 rangle nbsp 可以是任意恆定態向量 處於t 0 displaystyle t 0 nbsp 的態向量 時間演化算符必須遵守方程式 i ℏ t U t H U t displaystyle i hbar partial over partial t U t HU t nbsp 假若哈密頓量不含時 則這方程式的解答為 U t e i H t ℏ displaystyle U t e iHt hbar nbsp 注意到在時間t 0 displaystyle t 0 nbsp 時間演化算符必須約化為單位算符U 0 I displaystyle U 0 I nbsp 由於H displaystyle H nbsp 是算符 指數函數e i H t displaystyle e iHt nbsp 必須通過其泰勒級數計算 e i H t ℏ 1 i H t ℏ 1 2 H t ℏ 2 displaystyle e iHt hbar 1 frac iHt hbar frac 1 2 left frac Ht hbar right 2 cdots nbsp 按照時間演化算符的定義 在時間t displaystyle t nbsp 態向量為 ps t e i H t ℏ ps 0 displaystyle psi t rangle e iHt hbar psi 0 rangle nbsp 注意到 ps 0 displaystyle psi 0 rangle nbsp 可以是任意態向量 假設初始態向量 ps 0 displaystyle psi 0 rangle nbsp 是哈密頓量的本徵態 而本徵值是E displaystyle E nbsp 則在時間t displaystyle t nbsp 態向量為 ps t e i E t ℏ ps 0 displaystyle psi t rangle e iEt hbar psi 0 rangle nbsp 這樣 可以看到哈密頓量的本徵態是定態 隨著時間的流易 只有相位因子在進行演化 假設 哈密頓量與時間有關 但在不同時間的哈密頓量相互對易 則時間演化算符可以寫為 U t exp i ℏ 0 t H t d t displaystyle U t exp left frac i hbar int 0 t H t dt right nbsp 假設 哈密頓量與時間有關 而在不同時間的哈密頓量不相互對易 則時間演化算符可以寫為 U t T exp i ℏ 0 t H t d t displaystyle U t T exp left frac i hbar int 0 t H t dt right nbsp 其中 T displaystyle T nbsp 是時間排序算符 必須用戴森級數 英语 Dyson series 來表示 U t 1 n 1 i ℏ n 0 t d t 1 0 t 1 d t 2 0 t n 1 d t n H t 1 H t 2 H t n displaystyle U t 1 sum n 1 infty left frac i hbar right n int 0 t dt 1 int 0 t 1 dt 2 dots int 0 t n 1 dt n H t 1 H t 2 dots H t n nbsp 各種繪景比較摘要 编辑為了便利分析 位於下標的符號H displaystyle mathcal H nbsp I displaystyle mathcal I nbsp S displaystyle mathcal S nbsp 分別標記海森堡繪景 交互作用繪景 薛丁格繪景 各種繪景隨著時間流易會呈現出不同的演化 1 86 89 337 339 演化 海森堡繪景 交互作用繪景 薛丁格繪景右矢 常定 ps t I e i H 0 t ℏ ps t S displaystyle psi t rangle mathcal I e iH 0 t hbar psi t rangle mathcal S nbsp ps t S e i H t ℏ ps 0 S displaystyle psi t rangle mathcal S e iHt hbar psi 0 rangle mathcal S nbsp 可觀察量 A H t e i H t ℏ A S e i H t ℏ displaystyle A mathcal H t e iHt hbar A mathcal S e iHt hbar nbsp A I t e i H 0 t ℏ A S e i H 0 t ℏ displaystyle A mathcal I t e iH 0 t hbar A mathcal S e iH 0 t hbar nbsp 常定密度算符 常定 r I t e i H 0 t ℏ r S t e i H 0 t ℏ displaystyle rho mathcal I t e iH 0 t hbar rho S t e iH 0 t hbar nbsp r S t e i H t ℏ r S 0 e i H t ℏ displaystyle rho mathcal S t e iHt hbar rho mathcal S 0 e iHt hbar nbsp 參閱 编辑哈密頓 亞可比方程式參考文獻 编辑 1 0 1 1 1 2 1 3 1 4 1 5 Sakurai J J Napolitano Jim Modern Quantum Mechanics 2nd Addison Wesley 2010 ISBN 978 0805382914 Parker C B McGraw Hill Encyclopaedia of Physics 2nd Mc Graw Hill 1994 786 1261 ISBN 0 07 051400 3 Y Peleg R Pnini E Zaarur E Hecht Quantum mechanics Schuam s outline series 2nd McGraw Hill 2010 70 ISBN 9 780071 623582 Robert D Klauber Student Friendly Quantum Field Theory Basic Principles and Quantum Electrodynamics PDF Sandtrove Press 2013 2015 12 13 ISBN 978 0 9845139 3 2 原始内容存档 PDF 于2015 12 22 Shankar R Principles of Quantum Mechanics 2 Springer 1994 ISBN 978 0306447907 取自 https zh wikipedia org w index php title 薛丁格繪景 amp oldid 74027810, 维基百科,wiki,书籍,书籍,图书馆,