斜激波

斜激波（英語：oblique shock）是指相对于来流方向倾斜的激波，与正激波相对。超音速流绕角转向并压缩时会产生斜激波。来流流线经激波后转过的角度相同。制造斜激波常见的方法之一是在超音速流中放置楔形物。与正激波相似，气体热力学性质在穿过非常薄的斜激波区域时有近似不连续的变化。但与正激波不同的是，正激波不会改变来流方向，而斜激波则会。

通过伽利略变换，可以将斜激波转化为正激波。

斜激波理论

 

超音速流遇到楔形物时偏转并形成斜激波。

 

${\displaystyle \gamma }$ =1.4时的θ-β-M关系。蓝线上下分别为强激波与弱激波。

已知来流马赫数M₁与偏转角θ，可以计算斜激波角度β与穿过激波后的马赫数M₂。与正激波中M₂一定小于1的情况不同，对斜激波而言，M₂可以为超音速（弱激波）或亚音速（强激波）。在与大气接触的空间中（如飞行器外流场）一般会观察到弱激波，而在限制空间中（如喷嘴入口）有时可能会观察到强激波。当需要满足下游高压条件时，则需要有强激波。除流速外，气体压强、密度、温度等在经过斜激波时都会出现不连续的变化。

θ-β-M关系

使用连续性方程以及流速切向分量经过激波时不变的条件，可以得到θ-β-M关系，即θ可表示为M₁、β与ɣ的函数，其中ɣ表示热容比：^[1]

${\displaystyle \tan \theta =2\cot \beta {\frac {M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta -1}{M_{1}^{2}(\gamma +\cos 2\beta )+2}}}$ 

通常希望将β表示为M₁与θ的函数，但推导过程更为复杂，一般会将结果制成表格或使用程序计算。

最大偏转角

通过θ-β-M关系，可以得到给定来流马赫数下的最大编转角θ_MAX。当θ > θ_MAX时，斜激波不再与转角连触，而是会形成与转角分离的弓形激波。对给定的θ与M₁，根据θ-β-M关系可以得到两个β角度，大的为强激波，小的则为弱激波。实验中最常见到的为后者。

通过斜激波前后气体压强、密度、温度的变化为：

${\displaystyle {\frac {p_{2}}{p_{1}}}=1+{\frac {2\gamma }{\gamma +1}}(M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta -1)}$ 

${\displaystyle {\frac {\rho _{2}}{\rho _{1}}}={\frac {(\gamma +1)M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta }{(\gamma -1)M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta +2}}}$ 

${\displaystyle {\frac {T_{2}}{T_{1}}}={\frac {p_{2}}{p_{1}}}{\frac {\rho _{1}}{\rho _{2}}}.}$ 

穿过斜激波后的气流马赫数M₂则为：

${\displaystyle M_{2}={\frac {1}{\sin(\beta -\theta )}}{\sqrt {\frac {1+{\frac {\gamma -1}{2}}M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta }{\gamma M_{1}^{2}\sin ^{2}\beta -{\frac {\gamma -1}{2}}}}}.}$ 

参考文献

1. (PDF). [2013-01-01]. （原始内容 (PDF)存档于2012-10-21）. 

• Liepmann, Hans W.; Roshko, A. Elements of Gasdynamics. Dover Publications. 2001 [1957]. ISBN 0-486-41963-0. 
• Anderson, John D. Jr. Fundamentals of Aerodynamics 3rd. McGraw-Hill Science/Engineering/Math. January 2001 [1984]. ISBN 0-07-237335-0. 
• Shapiro, Ascher H. The Dynamics and Thermodynamics of Compressible Fluid Flow, Volume 1. Ronald Press. 1953. ISBN 978-0-471-06691-0. 

外部链接