雷诺应力, 在流体动力学中, 是流体中总应力张量的分量, 该分量是通过对navier, stokes方程进行平均运算获得的, 以解释流体动量的湍流波动, 定义, 编辑使用雷诺分解可以将流速场分为平均部分和波动部分, 我们有, displaystyle, overline, nbsp, displaystyle, mathbf, mathbf, nbsp, 是具有分量的流速矢量u, displaystyle, nbsp, 在里面x, displaystyle, nbsp, 坐标方向, 与x, displaystyle. 在流体动力学中 雷诺应力是流体中总应力张量的分量 该分量是通过对Navier Stokes方程进行平均运算获得的 以解释流体动量的湍流波动 定义 编辑使用雷诺分解可以将流速场分为平均部分和波动部分 我们有 u i u i u i displaystyle u i overline u i u i nbsp u x t displaystyle mathbf u mathbf x t nbsp 是具有分量的流速矢量u i displaystyle u i nbsp 在里面x i displaystyle x i nbsp 坐标方向 与x i displaystyle x i nbsp 表示坐标向量的分量x displaystyle mathbf x nbsp 平均速度u i displaystyle overline u i nbsp 由时间平均 空间平均或整体平均确定 具体取决于所研究的流量 更远u i displaystyle u i nbsp 表示速度的波动 湍流 部分 我们考虑一种均质流体 其密度r被视为常数 对于这样的流体 雷诺应力张量的分量t ij定义为 t i j r u i u j displaystyle tau ij equiv rho overline u i u j nbsp 对于恒定密度 雷诺应力分量的另一个 经常使用 定义是 t i j u i u j displaystyle tau ij equiv overline u i u j nbsp 它的量纲是速度的平方 而不是应力 平均和雷诺应力 编辑为了说明 使用笛卡尔向量索引表示法 为简单起见 考虑不可压缩流体 给定流体速度u i displaystyle u i nbsp 作为位置和时间的函数 将平均流体速度写为u i displaystyle overline u i nbsp 速度波动为u i displaystyle u i nbsp 然后u i u i u i displaystyle u i overline u i u i nbsp 平均的传统集合规则是 a a a b a b a b a b displaystyle begin aligned overline bar a amp bar a overline a b amp bar a bar b overline a bar b amp bar a bar b end aligned nbsp 将欧拉方程 流体动力学 或纳维 斯托克斯方程分为平均部分和波动部分 人们发现 在对流体方程进行平均后 右侧的应力出现了r u i u j displaystyle rho overline u i u j nbsp 的形式 这就是雷诺应力 通常写成R i j displaystyle R ij nbsp R i j r u i u j displaystyle R ij equiv rho overline u i u j nbsp 这种应力的散度是由于湍流波动而作用在流体上的力的密度 取自 https zh wikipedia org w index php title 雷诺应力 amp oldid 74061280, 维基百科,wiki,书籍,书籍,图书馆,