擺

擺是一種實驗儀器，可用來展現種種力學現象。最基本的擺由一條繩或竿，和一個錘組成。錘繫在繩的下方，繩的另一端固定。當推動擺時，錘來回移動。擺可以作一個計時器。

傅科擺

鐘擺原理

類型

小角度簡單擺

若最高處（ ${\displaystyle v=0}$  ）的繩子和最低處（速度最大值）的繩子的角度為 ${\displaystyle \theta }$ ，符合：

• ${\displaystyle \theta \leq 5^{\circ }}$ 

則可使用下列公式算出它的振動週期。

週期公式

• ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$ （ ${\displaystyle L}$  為擺長； ${\displaystyle g}$  為當地重力加速度）

一擺長為 ${\displaystyle 1}$  公尺的單擺，於地表處作小角度擺動可近似為簡諧運動，週期 ${\displaystyle T\approx 2.0s}$ ，這種單擺稱之為秒擺。

公式證明

一單擺擺錘正在擺盪最高處(此時 ${\displaystyle v=0}$  )，繩和鉛直線有夾角 ${\displaystyle \theta }$ ，繩長為 ${\displaystyle L}$ ，相對於平衡點的位移為 ${\displaystyle x}$ 

此物體受下列力的影響（下列說明錯誤，繩子的張力是因為擺錘重力引起，任何一瞬間擺錘法向（徑向）合力為零，但切線加速度為 ${\displaystyle -g\sin \theta }$  ）

• 繩子之拉力大小 ${\displaystyle F}$ 
• 重力大小 ${\displaystyle F_{g}=mg}$ 

繩子的拉力 ${\displaystyle F}$  有分力

• ${\displaystyle F\cos \theta =mg}$ 
• ${\displaystyle F\sin \theta =kx}$ 

${\displaystyle \because {\underset {\theta \to 0}{\mathop {\lim } }}\,\cos \theta =1}$ 
${\displaystyle \therefore F\approx m_{G}g}$ 
${\displaystyle F\sin {\theta }=m_{G}g\left({\frac {x}{L}}\right)=kx}$ 
解得 ${\displaystyle k={\frac {m_{G}g}{L}}}$ 

代入 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {m_{I}}{k}}}}$ 

得到 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {m_{I}L}{m_{G}g}}}}$ 

根據廣義相對論可知，${\displaystyle m_{I}=m_{G}\,}$ 

故 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$ 

單擺

 

 

sin θ 取為θ的誤差。

   「单摆」重定向至此。

取 ${\displaystyle L}$  為繩的長度， ${\displaystyle \theta }$  為繩和垂直平面的線的交角，${\displaystyle \theta _{0}}$  為 ${\displaystyle \theta }$  的最大值，${\displaystyle m}$  為錘的質量，${\displaystyle {\ddot {\theta }}}$  表示角度加速度 ${\displaystyle \alpha ={\frac {{\rm {d}}^{2}\theta }{{\rm {d}}t^{2}}}}$  。

忽略空氣阻力以及繩的彈性、重量的影響：

• 錘速率最高是在 ${\displaystyle \theta =0}$  時。當錘升到最高點，其速率為 0。繩的張力沒有對錘做功，整個過程中動能和位能的和不變，機械能守恆。
• 運動方程為：

${\displaystyle mL{\ddot {\theta }}=-m{\rm {g}}\sin \theta }$ 

注意到不論θ的值為何，運動週期和錘的質量無關。

當 ${\displaystyle \theta }$  相當小的時候，${\displaystyle \sin \theta \approx \theta }$ ，因此可得到一條二階齊次常係數微分方程。此為一簡諧運動，週期 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$ 。

準確的運動週期不可以用基礎函數求得。考慮微分方程：

${\displaystyle {{\rm {d}}t \over {\rm {d}}\theta }={1 \over {\sqrt {2}}}{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}{1 \over {\sqrt {\cos \theta -\cos \theta _{0}}}}}$ 

${\displaystyle T=\theta _{0}\rightarrow 0\rightarrow -\theta _{0}\rightarrow 0\rightarrow \theta _{0}=4\left(\theta _{0}\rightarrow 0\right)}$ 

${\displaystyle T=4{1 \over {\sqrt {2}}}{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}\int _{0}^{\theta _{0}}{1 \over {\sqrt {\cos \theta -\cos \theta _{0}}}}\,{\rm {d}}\theta }$ 

將上式重寫成第一類橢圓函數的形式：

${\displaystyle T=4{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}F\left({\sin {\theta _{0} \over 2}},{\pi \over 2}\right)}$ 

其中${\displaystyle F(k,\phi )=\int _{0}^{\phi }{1 \over {\sqrt {1-k^{2}\sin ^{2}{\theta }}}}\,{\rm {d}}\theta .}$ 

週期可以用級數表示成：

${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {L \over {\mathrm {g} }}}\left[1+\left({\frac {1}{2}}\right)^{2}\sin ^{2}{\frac {\theta _{0}}{2}}+\left({\frac {1\cdot 3}{2\cdot 4}}\right)^{2}\sin ^{4}{\frac {\theta _{0}}{2}}+\left({\frac {1\cdot 3\cdot 5}{2\cdot 4\cdot 6}}\right)^{2}\sin ^{6}{\frac {\theta _{0}}{2}}+\cdots \right]}$ 

${\displaystyle =2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}\left(1+{\frac {1}{16}}\theta _{0}^{2}+{\frac {11}{3072}}\theta _{0}^{4}+\cdots \right)=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}\left[\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {\left(2n\right)!}{2^{2n}\left(n!\right)^{2}}}\right)^{2}\sin ^{2n}\left({\frac {\theta _{0}}{2}}\right)\right]}$ 

衝擊擺

 

衝擊擺是來用計算子弹速度的實驗室儀器。它的原理為：物件碰撞前後動量守恒，擺運動時能量守恒。

衝擊擺和普通擺相似，特別之處它的錘會和射入子弹產生完全非彈性碰撞，即碰撞後兩者會合為一。

將子弹射向停止的錘，使錘和子弹合在一起擺動。設錘質量為${\displaystyle m_{p}\,}$ ，子弹質量和初速度分別為${\displaystyle m_{b}\,}$ 和v，錘和子弹碰撞後的速度為u。

以下是子弹速度的計算方法：

由動量守恒定律，

${\displaystyle m_{b}\times v+m_{p}\times 0=(m_{b}+m_{p})\times u}$ 

由能量守恒定律，

${\displaystyle {\frac {1}{2}}(m_{b}+m_{p})u^{2}=(m_{b}+m_{p})gh}$ 

解得 ${\displaystyle v={\frac {(m_{b}+m_{p}){\sqrt {2gh}}}{m_{b}}}}$ 。

倒單擺

主条目：倒單擺

 

倒單擺有許多不同的架構，常見的有二種。

最簡單的是無質量的直桿一端接在固定的樞紐上，另一端連結重量，此架構類似一般單擺，但因為重量在樞紐點上方，直桿在重量下方，需支持重物不落下，因此會將單擺的線改為有剛性的直桿。

另外一種是將倒單擺放在可以一維水平運動的台車上，透過台車的水平運動來控制擺的位置。

倒單擺在擺直立朝上時可以平衡，不過是不穩定平衡，需要透過控制系統才能維持平衡。

錐擺

錐擺的路徑是平面上圓。擺運動時，繩的路徑為一個圓錐面。這是圓周運動。

複擺（物理擺/compound pendulum)

   「复摆」重定向至此。

當質量不集中或不規則的物體以轉軸吊起擺動時，此擺稱作複擺（物理擺）。由於有質量分佈的緣故，週期跟剛性物體重心對轉軸的轉動慣量（I）有關。根據平行軸定理及可以求出小角度複擺週期為 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {I}{mgd}}}}$ 

雙擺(complex pendulum/double pendulum)

参见：双摆

 

雙擺系統的一例

雙擺系統是混沌的。

磁性擺

和雙擺一樣，磁性擺系統是混沌的。

應用

傅科擺

主条目：傅科擺

傅科擺的移動可作為地球自轉的證據。

鐘擺

擺鐘。

為了減少溫度變化的影響，有不同的設計：

• 柵形補償擺（Gridiron Pendulum）：以不同金屬（鋼和銅）配搭，保持擺的長度不變[1] （页面存档备份，存于互联网档案馆）
• Graham's pendulum：有一個水銀管柱，保持擺的重心不變
• 以木製擺[2] （页面存档备份，存于互联网档案馆）
• Ellicott compensated pendulum：用多個擺的結構配合

參考

维基共享资源中相关的多媒体资源：擺

• Paul Appell, "Sur une interprétation des valeurs imaginaires du temps en Mécanique", Comptes Rendus Hebdomadaires des Scéances de l'Académie des Sciences, volume 87, number 1, July, 1878.
• The Pendulum: A Physics Case Study, Gregory L. Baker and James A. Blackburn, Oxford University Press, 2005