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平均自由程

气体分子平均自由程(英語:mean free path)指气体分子两次碰撞之间的时间内经过的路程的统计平均值,[1]一般用表示。例如,在20下、标准大气压(101 KPa)下,氮气分子的平均自由程约为60纳米

理想气体分子运动示意图

理想气体分子两次碰撞之间做匀速直线运动,类似分子的平均碰撞频率,每两次碰撞之间的路程是由气体分子的自身状态决定的。气体分子的平均自由程与分子的直径或半径、分子数密度成反比。

历史

鲁道夫·克劳修斯早在1857年就引入了平均自由程的概念。后来詹姆斯·麦克斯韦在1859年推导出麦克斯韦速度分布律后,推导出了气体分子平均自由程的更为准确的计算公式。[2]

推导

分子碰撞截面

分子之间发生碰撞,但大多数情况并非发生对心碰撞。两个碰撞的分子根据两者发生碰撞瞬间“对心”的情况,所产生的方向偏离不同。当入射分子的方向和目标分子的质心的垂直距离大于某一确定值时,就不再发生速度偏离。这时的“某一确定值”称为分子有效直径 。定义分子碰撞截面 ,即在这个圆形截面之外的范围射入的分子都不会发生速度方向偏离。关于这个截面,有以下方程:

 

气体分子间的平均碰撞率

单位时间内气体分子发生的碰撞次数称为平均碰撞频率,一般用 表示,实验结果表示,有以下方程:

 

其中, 是气体分子的分子数密度, 是碰撞的相对速率。

由於入射分子和目标分子都在移动,不能够只考虑入射分子的移动速率,必需考虑入射分子对於目标分子的相对速率。如果是同种气体分子,则平均相对速率为

 

其中, 是气体分子平均速率。

气体分子的平均自由程的推导

设分子平均速率为 ,则它在 时间内走过的平均路程为 ;另外,在这段时间内分子发生的平均碰撞次数为 ,故由:

 

当为同种气体分子时,得到

 

应用理想气体定律,可以得到

 

其中, 玻尔兹曼常量 温度 压强

自由程的分布

 
平均自由程分布示意图

自由程从 到无穷大的分子占分子总数的比例为:

 

自由程在  范围内的分子占分子总数的比例为:

 

以上两式中, 是碰撞分子总数, 是平均自由程。

相关条目

参考文献

  1. ^ Brünglinghaus, Marion. . European Nuclear Society. [2011-11-08]. (原始内容存档于2011-11-05). 
  2. ^ 秦允豪. 《热学》. 高等教育出版社. : 134页. ISBN 978-7-04-013790-3. 

延伸阅读

  • David Halliday, Robert Resnick, Jearl Walker. Fundamentals of Physics. John Wiley & Sons. : pp. 515–516. ISBN 978-0471105589 (英语). 
  • 赵凯华,罗蔚茵. 《新概念物理教程·热学》. 高等教育出版社. 2005. ISBN 978-7040176803 (中文(中国大陆)). 

平均自由程, 气体分子的, 英語, mean, free, path, 指气体分子两次碰撞之间的时间内经过的路程的统计平均值, 一般用λ, displaystyle, overline, lambda, 表示, 例如, 在20, 标准大气压, 氮气分子的约为60纳米, 理想气体分子运动示意图, 理想气体分子两次碰撞之间做匀速直线运动, 类似分子的平均碰撞频率, 每两次碰撞之间的路程是由气体分子的自身状态决定的, 气体分子的与分子的直径或半径, 分子数密度成反比, 目录, 历史, 推导, 分子碰撞截面, 气体分子间的. 气体分子的平均自由程 英語 mean free path 指气体分子两次碰撞之间的时间内经过的路程的统计平均值 1 一般用l displaystyle overline lambda 表示 例如 在20 下 标准大气压 101 KPa 下 氮气分子的平均自由程约为60纳米 理想气体分子运动示意图 理想气体分子两次碰撞之间做匀速直线运动 类似分子的平均碰撞频率 每两次碰撞之间的路程是由气体分子的自身状态决定的 气体分子的平均自由程与分子的直径或半径 分子数密度成反比 目录 1 历史 2 推导 2 1 分子碰撞截面 2 2 气体分子间的平均碰撞率 2 3 气体分子的平均自由程的推导 3 自由程的分布 4 相关条目 5 参考文献 6 延伸阅读历史 编辑鲁道夫 克劳修斯早在1857年就引入了平均自由程的概念 后来詹姆斯 麦克斯韦在1859年推导出麦克斯韦速度分布律后 推导出了气体分子平均自由程的更为准确的计算公式 2 推导 编辑此章節沒有提供參考來源 內容可能無法查證 分子碰撞截面 编辑 分子之间发生碰撞 但大多数情况并非发生对心碰撞 两个碰撞的分子根据两者发生碰撞瞬间 对心 的情况 所产生的方向偏离不同 当入射分子的方向和目标分子的质心的垂直距离大于某一确定值时 就不再发生速度偏离 这时的 某一确定值 称为分子有效直径d displaystyle d 定义分子碰撞截面s displaystyle sigma 即在这个圆形截面之外的范围射入的分子都不会发生速度方向偏离 关于这个截面 有以下方程 s p d 2 displaystyle sigma pi d 2 气体分子间的平均碰撞率 编辑 单位时间内气体分子发生的碰撞次数称为平均碰撞频率 一般用Z displaystyle overline Z 表示 实验结果表示 有以下方程 Z n s v r e l displaystyle overline Z n sigma v rel 其中 n displaystyle n 是气体分子的分子数密度 v r e l displaystyle v rel 是碰撞的相对速率 由於入射分子和目标分子都在移动 不能够只考虑入射分子的移动速率 必需考虑入射分子对於目标分子的相对速率 如果是同种气体分子 则平均相对速率为 v r e l 2 v displaystyle v rel sqrt 2 overline v 其中 v displaystyle overline v 是气体分子平均速率 气体分子的平均自由程的推导 编辑 设分子平均速率为v displaystyle overline v 则它在t displaystyle t 时间内走过的平均路程为v t displaystyle overline v t 另外 在这段时间内分子发生的平均碰撞次数为Z t displaystyle overline Z t 故由 l v t Z t displaystyle overline lambda frac overline v t overline Z t 当为同种气体分子时 得到 l 1 2 n s displaystyle overline lambda frac 1 sqrt 2 n sigma 应用理想气体定律 可以得到 l k B T 2 s p displaystyle overline lambda frac k B T sqrt 2 sigma p 其中 k B displaystyle k B 是玻尔兹曼常量 T displaystyle T 是温度 p displaystyle p 是压强 自由程的分布 编辑 平均自由程分布示意图 自由程从x displaystyle x 到无穷大的分子占分子总数的比例为 N N 0 e x p x l displaystyle frac N N 0 exp frac x overline lambda 自由程在x displaystyle x 与x d x displaystyle x dx 范围内的分子占分子总数的比例为 d N N 0 1 l e x p x l d x displaystyle frac dN N 0 frac 1 overline lambda exp frac x overline lambda dx 以上两式中 N 0 displaystyle N 0 是碰撞分子总数 l displaystyle overline lambda 是平均自由程 相关条目 编辑热学 麦克斯韦速度分布律 分子運動論参考文献 编辑 Brunglinghaus Marion Mean free path European Nuclear Society 2011 11 08 原始内容存档于2011 11 05 秦允豪 热学 高等教育出版社 134页 ISBN 978 7 04 013790 3 延伸阅读 编辑David Halliday Robert Resnick Jearl Walker Fundamentals of Physics John Wiley amp Sons pp 515 516 ISBN 978 0471105589 英语 引文格式1维护 冗余文本 link 赵凯华 罗蔚茵 新概念物理教程 热学 高等教育出版社 2005 ISBN 978 7040176803 中文 中国大陆 取自 https zh wikipedia org w index php title 平均自由程 amp oldid 64216214, 维基百科,wiki,书籍,书籍,图书馆,

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