玻色, 爱因斯坦统计, 玻色, 爱因斯坦统计是玻色子所依从的统计规律, 根据量子力学, 玻色子是自旋为整数的粒子, 其本征波函数对称, 在玻色子的某一个能级上, 可以容纳无限个粒子, 因而符合玻色, 爱因斯坦统计分布的粒子, 当他们处于某一分布, displaystyle, left, right, 某一分布, 指这样一种状态, 即在能量为, displaystyle, left, epsilon, right, 的能级上同时有n, displaystyle, 个粒子存在着, 不难想象, 当宏观观察体系能量一定的时. 玻色 爱因斯坦统计是玻色子所依从的统计规律 根据量子力学 玻色子是自旋为整数的粒子 其本征波函数对称 在玻色子的某一个能级上 可以容纳无限个粒子 因而符合玻色 爱因斯坦统计分布的粒子 当他们处于某一分布 n j displaystyle left n j right 某一分布 指这样一种状态 即在能量为 ϵ j displaystyle left epsilon j right 的能级上同时有n j displaystyle n j 个粒子存在着 不难想象 当宏观观察体系能量一定的时候 从微观角度观察体系可能有很多种不同的分布状态 而且在这些不同的分布状态中 总有一些状态出现的几率特别的大 而其中出现几率最大的分布状态被称为最可几分布 时 体系总状态数为 W j g j n j 1 n j g j 1 displaystyle Omega j frac g j n j 1 n j g j 1 gj个隔室和nj个小球的排列 对这一公式的理解是这样的 把g j displaystyle g j 个简并能级看作一个拥有g j displaystyle g j 个隔室的大盒子 把n j displaystyle n j 个粒子看作准备放入盒子中的n j displaystyle n j 个不可区分的小球 则可以把这个向盒子里面放小球的过程看作n j displaystyle n j 个小球和盒子中 g j 1 displaystyle g j 1 个隔室壁的随机排列过程 则这样的排列一共有 g j n j 1 displaystyle g j n j 1 种可能出现的状态 另一方面 小球和小球是不可区分的 隔室壁和隔室壁也是不可区分的 因此对小球和隔室壁的计数都有重复 需要除以这种重复计数 g j 1 displaystyle g j 1 和 n j displaystyle n j 最终得到的结果就是上述结果 服从B E统计的两个粒子在三重简并态下的分布 状态1 状态2 状态3A AA AA AAAAAAAW j g j n j 1 n j g j 1 g j 3 n j 2 W j 6 displaystyle Omega j frac g j n j 1 n j g j 1 g j 3 n j 2 Omega j 6 玻色 爱因斯坦统计的最可几分布的数学表达式为 n j B E g j e a e b ϵ j 1 e a e b ϵ j displaystyle left n j BE right frac g j e alpha e beta epsilon j 1 e alpha e beta epsilon j 由于量子统计在数学处理上非常困难 對於非物理系所的人員而言的確如此 因此在处理实际问题时经常引入一些近似条件 使费米 狄拉克统计和玻色 爱因斯坦统计退化成为经典的麦克斯韦 玻尔兹曼统计 参考文献 编辑参见 编辑维基共享资源中相关的多媒体资源 玻色 爱因斯坦统计量子统计 盒中氣體 玻色 愛因斯坦凝聚 玻色氣體 全同粒子 取自 https zh wikipedia org w index php title 玻色 爱因斯坦统计 amp oldid 79048888, 维基百科,wiki,书籍,书籍,图书馆,